Neuerungen auf dem Gebiete der Schwachstromtechnik. Von Dr. Karl T. Fischer, Privatdozent an der kgl. Technischen Hochschule in München. (Fortsetzung von Bd. 316 S. 773.) Neuerungen auf dem Gebiete der Schwachstromtechnik. III. Das Pupin'scheM. J. Pupin ist Professor der Mechanik an der Columbia-Universität in New York; vgl. Transactions A. J. E. E., vol. XVI, p. 93, 1899, und Western Electrician, 23. Februar 1901. Kabel für Ferntelephonie und -telegraphie. 1. Um die Leitungen der Telephonnetze zu verbessern, ist nicht mehr so häufig wie früher die Zuleitung durch eine auf Masten geführte Luftleitung und die Rückleitung durch die Erde besorgt, sondern man hat Zu- und Rückleitung nahe bei einander oder so, dass sie sich kreuzen – Schleifenleitungen –, auf den Masten angebracht oder beide in einem in die Erde verlegten Kabel vereinigt; der Vorteil, den man durch letztere Massregel erzielte, besteht darin, dass bei Luft-Erdleitungen infolge der Induktion von anderen Telephonleitungen oder von Trambahnströmen u.s.w. her Nebeneinflüsse sich stark störend bemerkbar machen, während dann, wenn Hin- und Rückleitung nahe bei einander liegen, die Fremdinduktionen in der Hin- und Rückleitung sich gegenseitig in ihrer Wirkung aufheben; der Nachteil, den die Kabel mit sich bringen, ist die hohe Kapazität, die sie gegenüber den Luftleitungen haben; will man durch einen Leiter von grosser Kapazität einen Stromimpuls übertragen, so muss erst eine bestimmte Elektrizitätsmenge auf den Leiter gebracht werden, damit er selbst genügend geladen wird, uni an seinem Ende die nötige Spannung aufzuweisen; die Zeit und die Menge der dazu nötigen Ladung ist um so grösser, je grösser die Kapazität des Kabels ist; es wird daher in längeren Kabeln erstens die Raschheit der Uebertragung von Stromimpulsen sehr herabgemindert, so dass z.B. durch ein transatlantisches Kabel nicht mehr als fünf Stromimpulse in der Sekunde übertragen werden können; zweitens werden aber auch rasch aufeinander folgende Impulse nicht mehr rein übertragen, indem die den einzelnen Impulsen entsprechenden, sehr langen elektrischen Wellen ineinander übergreifen und sich sowohl nach Amplitude als Phase verändern, je nachdem sie eine verschieden grosse Periode haben. Ein telephonisches Gespräch ist daher um so schwieriger übertragbar, je länger das Kabel ist. Es ist nun zwar schon vor 50 Jahren von Sir W. Thomson (jetzt Lord Kelvin) darauf aufmerksam gemacht worden, dass die Wirkung der Kapazität eines Leiters durch Einschaltung von „Selbstinduktionen“, d.h. Leiterstücken, welche, wie z.B. eine Spule mit vielen Windungen, eine starke magnetische Wirkung ausüben, geschwächt werden kann; es scheint aber erst Pupin den einfachsten Weg zur Konstruktion eines durch eingeschaltete Selbstinduktionen verbesserten Kabels gefunden und praktisch erprobt zu haben. 2. Angenommen, es sei am Anfang des Kabels eine Spannung angelegt, die sich nach dem Sinusgesetz verändert und etwa 600mal pro Sekunde einen bestimmten Wert erreicht, d.h. die Schwingungszahl 600 pro Sekunde besitzt; während die Spannung am Anfangspunkte vom Werte Null bis auf den Maximalwert gestiegen, auf den Minimalwert gefallen und wieder zum Nullwert zurückgekehrt ist, wird auf dem Kabel die elektrische Störung um eine bestimmte Strecke weit sich fortgepflanzt haben, etwa 18 km; diese Strecke würde dann die Wellenlänge der betreffenden „elektrischen Schwingung“ in dem Kabel heissen; die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der elektrischen Schwingung wäre in diesem Fall 600 . 18 km= 10800 km pro Sekunde; es ist diese Zahl immer kleiner als die Fortpflanzungsgeschwindigkeit, welche Licht- oder elektrische Wellen im freien Raum haben, wo sie bekanntlich 300000 km beträgt. Die Fortpflanzungsgeschwindigkeiten, welche in Kabeln auftreten, können irgend einen Wert haben, der kleiner ist als die genannte Lichtgeschwindigkeit, und der bis zu wenigen Centimetern herabsinken kann; massgebend ist dafür der Widerstand, die Selbstinduktion und die Kapazität des Kabels. Je kleiner die Fortpflanzungsgeschwindigkeit ist, um so kleiner ist natürlich bei gegebener Schwingungszahl auch die Wellenlänge. Ausser der Fortpflanzungsgeschwindigkeit ändert sich im Kabel auch die Stärke der Uebertragung mit der Entfernung, d.h. die Amplitude, welche die Stromstärke an einem entfernteren Punkte des Kabels noch zeigt. Ist dieselbe am Anfang des Kabels = A0, so ist sie in der Entfernung x vom Anfangspunkte, wie die mathematische Analyse zeigtVgl. z.B. Bedell und Crehore, Theorie der Wechselströme, Berlin 1895, S. 194 ff., Ax = A0 . e– βx . . . . . . 1) wo β „Dämpfungs- oder Abnahmekoeffizient“ der Amplitude genannt werden kann, β berechnet sich zu \beta=\sqrt{\frac{1}{2}\,p\,\cdot\,C\,[\sqrt{p^2\,L^2+R^2}-p\,L]} . . . 2) wenn p=\frac{2\,\pi}{T}=2\,pi\,z_1, T = Dauer einer Schwingung, z = Schwingungszahl pro Sekunde, C = R = L = KapazitätOhm'schen WiderstandSelbstinduktion der Längeneinheitdes Kabels bedeuten. Die Phasendifferenz, welche beim Vorwärtsschreiten der elektrischen Welle über die Strecke x sich ausgebildet hat – Zurückbleiben der Wellenbewegung gegenüber der Bewegung im Anfangspunkt –, ist \alpha\,\cdot\,x=x\,\cdot\,\sqrt{\frac{1}{2}\,p\,\cdot\,C\,[\sqrt{p^2\,L^2+R^2}+p\,L]} . . . 3) Wirkt daher im Anfangspunkte des Kabels eine elektromotorische Kraft, welche sich nach dem Sinusgesetz ändert, so ergeben sich in einem bestimmten Zeitmoment t Momentan-Stromstärken i an den verschiedenen Punkten des Kabels, die sich aus der Formel berechnen lassen: i = A0 . e– βx . sin (p . t ± αx) . . . . . 4) Die Fig. 1 stellt eine solche Stromverteilung, die in einem bestimmten Moment t längs des Kabels herrscht, dar. Der Abstand zweier Punkte MN, in welchem die Stromstärken gleiche Phase haben, z.B. den Maximalwert, ist die Wellenlänge; wie die Gleichung 4) unmittelbar erkennen lässt, wird der Sinus immer dann seinen früheren Wert annehmen, wenn αx = 2π geworden ist. Verfolgen wir daher am Kabel entlang die Stromphasen in einem bestimmten Moment, so kommen wir immer zur selben Phase, wenn wir in Richtung der x um ein Stück x=\frac{2\,\pi}{\alpha}=\lambda . . . . . . 5) weiter gegangen sind. Diese Entfernung ist also gleich der Wellenlänge λ der betreffenden Schwingung und \lambda \,z=\frac{2\,\pi}{\alpha}\,\cdot\,z=V . . . . . . 6) ist demnach die Fortpflanzungsgeschwindigkeit derselben. Textabbildung Bd. 317, S. 70 Fig. 1. Diese Formeln bestimmen quantitativ, wie stark die Verzerrung der übertragenen Stromimpulse, welche im Mikrophon hervorgerufen werden, durch die Schwingungszahl derselben, d.h. die Tonhöhe beeinflusst wird. Namentlich zeigt Formel 2), dass raschere Schwingungen, für die p einen hohen Wert hat, schwächer in die Ferne übertragen werden als langsamere, und gibt genau an, wie die Schwächungen von den Grössen C, L und R abhängen, wenn das Kabel gleichförmig ist; man sieht aus ihr, dass eine Erhöhung der Selbstinduktion β kleiner macht. Lässt man L sehr gross werden und den Ohm'schen Widerstand R sehr klein gegenüber L, so lässt sich β auf einen sehr einfachen Ausdruck bringen. Schreibt man nämlich Formel 2) in der Form \beta=\sqrt{\frac{1}{2}\,p\,\cdot\,C\,[p\,L\,\sqrt{1+\frac{R^2}{p^2\,L^2}}-p\,L]} 2a) und bedenkt man, dass \sqrt{1+\frac{R^2}{p^2\,L^2}}=1+\frac{1}{2}\,\frac{R^2}{p^2\,L^2} gesetzt werden kann, wenn \frac{R^2}{p^2\,L^2} klein ist, so wird \beta=\frac{R}{2}\,\sqrt{\frac{C}{L}} . . . . . . 7) d.h. wenn die Selbstinduktion der Leitung sehr gross ist gegenüber dem Ohm'schen Widerstand, so hängt die Schwächung der Amplitude der einzelnen Schwingungen nicht mehr von der Schwingungszahl ab, und es werden dann die einzelnen Schwingungen – beim Telephon die einzelnen Töne – gleich stark geschwächt; ausserdem ist die Schwächung überhaupt viel kleiner, wenn L gross ist, als wenn L nicht vorhanden oder klein ist. 3. Um die Selbstinduktion einer Leitung zu erhöhen, ohne sie inhomogen zu machen, wurde vorgeschlagen, sogen. Compounddraht, der aus einer Stahlseele mit Kupferhülle besteht, zu verwenden. Einfacher wäre eine Erhöhung der Selbstinduktion zu erreichen, wenn man nur an einzelnen Stellen der Leitung, etwa in periodischen Abständen, Rollen mit hoher Selbstinduktion anbringt; doch müssen sie geeignete Grösse und aus theoretischen Ueberlegungen zu ermittelnde Abstände voneinander haben; sonst erhöhen sie entweder den Widerstand der Leitung zu sehr, oder sie geben zu störender Reflexion der elektrischen Wellen Anlass. Versuche, welche in dieser Richtung auf Vorschlag von O. HeavisideVgl. O. Heaviside, Electromagnetic Theorie, vol. I. p. 435. angestellt wurden, schlugen in der That fehl, weil sie nicht auf der sicheren Grundlage der Rechnung standen, die hier unbedingt erforderlich ist. Prof. Pupin hat eine genaue mathematische Analyse von solchen Kabelleitungen, in welche in periodischen Intervallen Rollen von bestimmter Selbstinduktion eingeschaltet sind, gegeben und die rechnerischen Ergebnisse experimentell nachgeprüft; nach dem grossen Aufsehen, welches Pupin in Amerika erregt hat, und nach den enormen Geldmitteln, welche ihm für die Ueberlassung seines Kabels zur Verfügung gestellt wurden, zu schliessen, hat Pupin sein neues System bereits zu grosser Vollkommenheit gebracht. Er geht von dem Fall aus, dass an eine horizontal liegende Stimmgabel eine horizontale dünne undehnbare Schnur angeknüpft wird; bewegt sich die Schnur in einem widerstehenden Mittel, so wird die Amplitude der Schwingungen sehr rasch kleiner, während diese, von der Stimmgabel erregt, die Schnur entlang sich verbreiten. Je dicker die Schnur, also je träger sie ist, um so geringer wird die Schwächung der Amplitude während der Ausbreitung. Verteilt man daher auf einer dünnen Schnur eine Reihe von Belastungen – Klebwachsstücken –, so werden die Schwingungen kräftiger übertragen als ohne die Belastungen; es ist jedoch nötig, dass diese Belastungen geeignete Abstände haben; so lange die Belastungen sehr gross sind, aber in grossen Abständen angebracht werden, treten an ihnen starke Reflexionen ein, und man sieht sofort aus dem Versuch, dass die Belastungsstücke mindestens in einem Abstand angebracht sein müssen, der kleiner ist als die halbe Wellenlänge der zu übertragenden Schwingung. Also eine grosse Belastung, auf mehrere Punkte verteilt, ist günstiger als dieselbe an einer einzigen Stelle konzentriert angebracht. In der rechnerischen Behandlung des Vorganges spielen die Massen dieser Belastungen dieselbe Rolle, wie die Selbstinduktionen bei Uebertragung elektrischer Wellen durch ein Kabel. Die Wellenlänge wird natürlich durch Einführung von solchen Belastungen geändert. Um eine sichere Basis für die Rechnung zu gewinnen, handelt es sich zunächst darum, zu ermitteln, wie nahe bei einander die Selbstinduktionen angebracht werden müssen, damit ein Kabel mit diskret angeordneten Selbstinduktionen in der Berechnung wie ein gleichförmiges Kabel behandelt werden darf. Nennt man ein Kabel mit verteilter Selbstinduktion um so mehr gleichförmig, je genauer ein Kabel mit derselben Gesamtselbstinduktion bei vollkommen gleichförmiger Verteilung dieselbe Wellenlänge λ und denselben Dämpfungskoeffizienten β besitzt, so ergibt sich aus Pupin's Berechnungen, dass die Selbstinduktionsrollen in nicht zu grossen Abständen angebracht werden dürfen, und dass die grössten zulässigen Abstände in einer einfachen Beziehung zur Wellenlänge der übertragenen Wellen stehen müssen. Es ist ein ungleichförmiges Kabel mit derselben Genauigkeit wie ein gleichförmiges berechenbar, mit welcher sin\,\frac{1}{2}\,\frac{2\,\pi\,l}{\lambda}=\frac{1}{2}\,\frac{2\,\pi\,\cdot\,l}{\lambda} . . . . 8). gesetzt werden darf, wo l den Abstand zweier Selbstinduktionsrollen bedeutet. Je kleiner also die Wellenlänge ist, in um so kleineren Abständen müssen die eingeschalteten Selbstinduktionen angebracht sein. Ist dies geschehen, so wird also das Kabel mit verteilter Selbstinduktion dieselben Vorteile bieten, wie ein gleichförmiges mit gleicher Selbstinduktion, also weniger schwächen und weniger verzerren. An einem Beispiel sei dies dargethan: Angenommen, es werde ein telephonisches Gespräch auf 400 km übertragen und zwar durch ein Telephonkabel, wie es von der New York-Telephongesellschaft für Entfernungen bis zu 60 bezw. 120 km verwendet wird, je nachdem die Ansprüche höher oder niedriger gestellt sind. Für ein solches Kabel ist pro Kilometer der Selbstinduktionskoeffizient L = O der Ohm'sche Widerstand R = 5,6 Ohm die Kapazität C = 0,046 Mikrofarad    = 0,046 . 10–6 Farad. Es gibt dieses Kabel, wie das Experiment zeigte, ein Telephongespräch nicht mehr deutlich wieder, wenn die Uebertragungsstrecke grösser als 100 km ist; soll nun gerechnet werden, welche Selbstinduktionen eingeschaltet werden müssen, damit der Schwächungskoeffizient = 0,00645 pro Kilometer, d.h. 0,010 pro englische Meile wird, so liefert die Formel \beta=\frac{R}{2}\,\sqrt{\frac{C}{L}} . . . . . 7) das Resultat, dass L gleich 0,035 Henry pro Kilometer gemacht werden muss, falls angenommen ist, dass die Einfügung der Selbstinduktionsspulen den Widerstand um 5,6 Ohm pro Kilometer vermehrt. Es würde dann die Amplitude nach 400 km noch A = A0 . e–2,5 = etwa \frac{A_0}{12} das würde noch 8 % der ursprünglichen Amplitude sein und wäre für die telephonische Wiedergabe mehr als genügend. Durch Erhöhung der Selbstinduktion könnte aber die Schwächung noch auf einen kleineren Betrag herabgemindert werden. Ohne Einfügung der Selbstinduktionsspulen würde nach Formel 2) \beta=\sqrt{\frac{1}{2}\,p\,C\,R}=0,022, wenn die Schwingungszahl z = 600 genommen wird. Es würde dann am Ende des 400 km langen Kabels die Amplitude noch A = A0 . e–8,8 sein, d.h. also auf den \frac{1}{6300} Teil reduziert erscheinen. Es würde also mit Selbstinduktion eine 500mal bessere Uebertragung erfolgen als ohne dieselbe. Die Wellenlänge würde sich bei eingeschalteten Selbstinduktionen zu angenähert \begin{array}{rcl} \lambda=\frac{2\,\pi}{p\,\sqrt{L\,C}}&=&\frac{2\,\pi}{2\,\pi\,\cdot\,600\,\sqrt{0,035\,\cdot\,0,046\,\cdot\,10^{-6}}} \\ &=&20\mbox{ km}\end{array} berechnen. Bringt man alle Kilometer eine Selbstinduktionsspule von 5,6 Ohm Widerstand und 0,035 Henry Selbstinduktion an, so würde ein ungleichförmiges Kabel entstehen, welches so genau mit einem gleichförmigen, von gleichem Gesamtwiderstand und gleicher Gesamtinduktion übereinstimmt wie sin\,\frac{\pi}{20}=0,156 mit \frac{\pi}{20}=0,157, d. i. mit einer Abweichung von weniger als 1 % und einem Unterschied, der experimentell überhaupt nicht mehr feststellbar wäre. Die höchste in der Telephonie zu berücksichtigende Schwingungszahl ist erfahrungsgemäss 750 Schwingungen pro Sekunde, also ungefähr die benutzte Grösse. 4. Für ein transatlantisches Kabel müsste die Dämpfungskonstante noch kleiner sein, da hier die Entfernung grösser ist, etwa 3000 km, und die Kapazität pro Kilometer eine etwa 4mal so grosse ist wie oben. Es müssten also grosse Selbstinduktionen angewandt werden. Grosse Selbstinduktion und grosse Kapazität führen aber zu sehr kurzen Wellen, wie aus Gleichung 3) und 5) ersichtlich ist. Würde z.B. ein Kabel verwendet, welches eine 6mal so grosse Kapazität hat wie oben, so müsste eine 6mal so grosse Selbstinduktion angewandt werden, um dasselbe β zu erhalten; für eine Periodenzahl von 750 würde sich dabei eine Wellenlänge von nur 3,9 km ergeben. Es müssten also die Induktionsrollen in einem Abstande von nur \frac{3,9}{20}\mbox{ km}=180\mbox{ m} angebracht werden. Für ein Telephonkabel, welches unterseeisch verlegt ist, dürfen die Induktionsrollen nicht zu grossen Raum einnehmen und müssen bei hoher Selbstinduktion einen geringen Widerstand besitzen; infolgedessen will Pupin für diese Zwecke die Induktionsrollen auf einen aus ringförmigen in PQ geschlitzten dünnen Stahlscheiben zusammengesetzten Kern aufwickeln. Wird z.B. ein Stahlkern (Fig. 2) von 10 cm Höhe aus Stahlscheiben von 0,02 cm Dicke, 2,5 cm innerem und 6,5 cm äusserem Durchmesser hergestellt, und werden auf denselben zwei Lagen eines Drahtes von etwa 2 mm Durchmesser, jede Lage zu 48 Windungen, angebracht, so beträgt der Widerstand einer solchen Spule etwa 0,0125 Ohm und die Selbstinduktion berechnet sich zu 0,042 Henry, wenn als Permeabilität für die schwachen Ströme, die hier in Betracht kommen, 180 angenommen wird. Nach der Ansicht Pupin's lassen sich solche Spulen gut im Kabel unterbringen; die Selbstinduktion derselben wäre z.B. ausreichend, wenn es sich um ein Kabel von 3000 km Länge handelt. Nach der gegenwärtigen Konstruktion ist die Kapazität eines solchen Unterseekabels etwa 0,2 Mikrofarad pro Kilometer; der Widerstand sei 3,4 Ohm pro Kilometer. Verlangt man, dass β = 0,002 wird, damit 3000 . β = 6 wird, so ist für den Kilometer eine Selbstinduktion von 0,2 Henry notwendig, unter der Annahme, dass der Widerstand hierdurch nur um ⅔ Ohm pro Kilometer wachse. Textabbildung Bd. 317, S. 71 Fig. 2. Wird eine Periodenzahl von 750 zu Grunde gelegt, so wird die Wellenlänge \lambda=\frac{1}{750\,\sqrt{L\,C}}=\mbox{ etwa }3\mbox{ km.}. Textabbildung Bd. 317, S. 71 Fig. 3. Wird nach der obigen Regel verfahren, dass etwa 15 Spulen pro Wellenlänge verwendet werden, so würden pro Kilometer 5 Spulen anzuwenden sein; Spulen von den obengenannten Dimensionen würden also dazu völlig ausreichen. Textabbildung Bd. 317, S. 71 Fig. 4. 5. Um die Ergebnisse der Rechnung zu prüfen, hat sich Pupin ein künstliches Kabel von 250 englischen Meilen gleich 400 km Länge hergestellt; es war aus 250 Stücken zusammengesetzt;, die nach Fig. 3 konstruiert waren: auf paraffiniertes Papier wurden beiderseitig Streifen von Stanniol angebracht, welche nach Fig. 3 angeordnet waren. Der Widerstand eines solchen Blattes betrug ungefähr 9 Ohm, die Kapazität ungefähr 0,074 Mikrofarad. 250 solche Segmente stellten somit ein Kabel von den obengenannten Eigenschaften dar; sie wurden zu je 50 in Kästen eingepackt und diese dann mit Paraffin ausgegossen. Dann wurden sie und die Selbstinduktionsspulen a, b u.s.w. nach Fig. 4 hintereinander geschaltet. AA, BB, CC... stellen die einzelnen Blätter der Fig. 3 vor und zwar bedeuten die oberen Linien die eine Seite, die unteren Linien die andere Seite des Kabels; durch Einschalten von Stöpseln bei 1, 2, 3 u.s.w. konnten die Selbstinduktionsspulen kurz geschlossen und das Kabel praktisch selbstinduktionsfrei gemacht werden. Die Selbstinduktionsspulen waren nach Fig. 5 gewickelt; jede Spule enthielt zwei Wickelungen, welche durch 0,4 mm dicke Pappe PP voneinander getrennt waren. Textabbildung Bd. 317, S. 72 Fig. 5. Jede Wickelung enthielt 580 Windungen eines 0,81 mm starken Drahtes und besass 0,03 Henry Selbstinduktion. Die gegenseitige Induktion betrug 0,028 Henry, so dass die Spulen, in die Leitung nach Fig. 4 eingeschaltet, eine effektive Induktion von 0,058 Henry bedeuteten. Die Spulen waren nach der Bewickelung bei einer Temperatur von 170° C. in Wachs ausgekocht worden, um die Feuchtigkeit auszutreiben und eine gute Isolation zu gewährleisten. Den Strom lieferte ein Wechselstromgenerator mit 30 Polen, der 2400 Umdrehungen in der Minute machte. Um durch ihn rein harmonische Schwingungen in die Kabelleitung bringen zu können, wurde durch den Maschinenstromkreis ABC (Fig. 6) ein sekundärer Kreis mit Selbstinduktion E und Kondensator F erregt und erst mittels Transformators GH Strom in die Kabelleitung gebracht. K stellt ein Multicellularvoltmeter vor, an welchem die Resonanz des Sekundärstromkreises erkannt werden konnte. Textabbildung Bd. 317, S. 72 Fig. 6. Während des Versuches blieb K zur Kontrolle über die Aenderungen des Maschinenstromes eingeschaltet und unter Beobachtung. Um die Wellenlänge und die Abnahme der Amplitude längs des Kabels untersuchen zu können, war eine Spule E in Nebenschluss zu der betreffenden Induktionsspule z.B. a1 gelegt (Fig. 4); E wirkt dann durch Induktion auf Spule F, welche mit einem d'Arsonval-Galvanometer H und einer Townsend-Kontaktscheibe G verbunden war, die auf der Achse des Stromgenerators sass, und deren Umfang in 30 kleine Segmente eingeteilt war; da die Scheibe nur eine halbe Periode lang Kontakt lieferte, so konnte aus der Umkehr des Galvanometerausschlages, der sich ergab, wenn man die einzelnen Induktionsspulen a, b, c... anschloss, die Wellenlänge ersehen werden, zugleich auch aus der Grösse des Ausschlages die Abnahme der Stromamplitude mit der Entfernung. Die berechnete und beobachtete Wellenlänge stimmte innerhalb 1 % überein und betrug bei einer Wechselzahl von 600, L = 0,058 pro Meile, C = 0,074 . 10–6 Farad 18,1 Meilen. Bei einer Wechselzahl von nur 230 pro Sekunde wuchs sie auf 48 Meilen. Auch die aus der Beobachtung abgeleiteten Werte von β stimmten mit den berechneten Werten so gut überein, dass die Versuche eine einwandfreie Bestätigung der Rechnung lieferten. 6. Um zu versuchen, welchen Einfluss eine ungünstige Verteilung der Selbstinduktion infolge der Reflexi+n der Wellen an den Selbstinduktionsspulen haben würde, wurden auch Versuche angestellt, bei welchen 10 Induktionsspulen, zu einer Gruppe vereinigt, in dem 10fachen Abstande einer einzelnen Spule eingeschaltet wurden, so dass die totale Induktion im Kabel dieselbe blieb und nur die Verteilung geändert wurde. Fig. 7 und 8 zeigen die Kurven, welche die Stromstärke an verschiedenen Punkten zu einer bestimmten Zeit geben, und zwar Fig. 7 die Kurve, welche für eine der Theorie entsprechende Verteilung der Spulen je eine auf eine Meile sich bei einer Wechselzahl von 260 pro Sekunde ergab, Fig. 8 die Kurve, welche eine Verteilung lieferte, bei welcher nach je 5 Meilen eine Gruppe von Induktionsspulen eingeschaltet war. Diese innere Reflexion und daraus entstehende Verzerrungen der Stromkurven machten sich besonders stark bemerkbar, wenn das Kabel für telephonische Uebertragung benutzt wurde. Während bei einer richtigen Verteilung der Induktionsspulen über das ganze Kabel hin ohne Schwierigkeit eine telephonische Verständigung möglich war, versagte dieselbe bereits bei einer Kabellänge von nur 150 km vollständig, wenn die Verteilung zu starken Reflexionen Anlass gab. Textabbildung Bd. 317, S. 72 Fig. 7. Textabbildung Bd. 317, S. 72 Fig. 8. Die Theorie und die Versuche Pupin's geben augenscheinlich die Hilfsmittel an, welche eine transatlantische telephonische Verständigung erhoffen lassen können, und wer die Pupin'schen sorgfältigen Versuche und Berechnungen genauer studiert, wird mit ihm die Ueberzeugung teilen, dass sein Kabel den Weg zur transatlantischen Telephonie öffnet. Die Schwierigkeit seiner Konstruktion wird jedenfalls überwunden werden, nachdem sich in Amerika eine grosse Gesellschaft zur Ausnutzung der Pupin'schen Erfindung bereits gebildet hat. (Fortsetzung folgt.)